中國粉體網(wǎng)訊  磁斯格明子，一種受拓撲保護的磁渦旋結(jié)構(gòu)（如圖1），因其可以做到納米尺寸、非易失且易驅(qū)動從而非常適合應(yīng)用在信息存儲、邏輯運算或者神經(jīng)網(wǎng)絡(luò)技術(shù)等領(lǐng)域，是近些年來自旋電子學(xué)研究的熱點。然而要實現(xiàn)磁斯格明子在自旋電子學(xué)器件上的應(yīng)用還要解決諸如其室溫下的穩(wěn)定性、可控讀寫、高密度以及與當(dāng)前磁存儲結(jié)構(gòu)兼容等諸多問題。解決上述問題的物理本質(zhì)是找到適宜的Dzyaloshinskii-Moriya相互作用（DMI）及垂直磁各向異性材料結(jié)構(gòu)。

中國科學(xué)院寧波材料技術(shù)與工程研究所研究員楊洪新自2012年起就開展DMI方面的工作，曾與Mairbek Chshiev教授、Andrea Thiaville教授以及諾貝爾獎得主Albert Fert等合作發(fā)展了基于第一性原理計算界面DMI的方法，成功地從第一性原理角度揭示了鐵磁金屬和重金屬界面Fert-Levy型DMI的物理圖象（如圖2左）[HY et et al. Phys. Rev. Lett. 115, 267210 (2015); O. Boulle, J. Vogel, HY et al. Nature Nanotech. 11, 449 (2016)]，鐵磁金屬與重金屬界面也是當(dāng)前拓撲磁結(jié)構(gòu)研究最多的體系，然而，F(xiàn)ert-Levy機制要求非磁襯底提供強SOC才能產(chǎn)生較大DMI（如圖2左上），從而導(dǎo)致襯底材料的選擇要多從5d等重金屬材料中做出，而重金屬的存在，一般會影響存儲器件的讀寫效率，并與當(dāng)前工業(yè)界普遍使用的磁隧道結(jié)存儲結(jié)構(gòu)不兼容，使制造工藝復(fù)雜化，因而如何突破重金屬的限制，即突破Fert-Levy機制實現(xiàn)較大DMI，成為該領(lǐng)域的一大難題。

為解決這一問題，楊洪新及其合作者對鐵磁金屬和石墨烯界面進行了深入研究，其結(jié)構(gòu)如圖1所示，發(fā)現(xiàn)在單層Co與石墨烯界面可以誘導(dǎo)高達1.14meV的DMI，而三層Co與石墨烯界面則可以誘導(dǎo)強度為0.49meV的DMI，其強度完全可以與部分鐵磁金屬/重金屬界面DMI相比，更為有意思的是，該體系的物理機制完全不同于Fert-Levy型DMI，從圖2可以看到，在Co/Pt結(jié)構(gòu)中，DMI在界面鐵磁層Co層最大，而其能量來源，即SOC能量并非來自Co層，而是來自界面的貴金屬Pt層；在graphene/Co中，DMI和SOC能量則都在Co層內(nèi)，該差別的物理本源是因為在graphene/Co的界面DMI是Rashba效應(yīng)誘導(dǎo)的DMI（如圖2右），而Co/Pt界面為Fert-Levy型。為驗證Rashba效應(yīng)誘導(dǎo)的DMI，楊洪新與其合作者進一步通過第一性原理計算了不同磁方向上的能帶變化進而計算出Rashba系數(shù)，從Rashba系數(shù)計算出DMI大小為0.18meV，與第一性原理計算所得0.49meV在同一量級（如圖3）[HY et al. Nature Materials (2018) doi:10.1038/s41563-018-0079-4]。

與理論計算同步，Lawrence Berkeley國家實驗室博士陳宮（本工作的共同第一作者）和教授Andreas Schmid等在實驗上獨立測量到了Co/Graphene界面上的DMI。如圖4所示，在Ru/Co界面，DMI為-0.05meV，而在Ru/Co/graphene雙界面中則為0.11meV，可以計算出Co/graphene界面DMI為0.16meV，與第一性原理和Rashba效應(yīng)計算出來的DMI吻合得很好。

最后，考慮到在graphene/Co界面處的DMI手性為反時針，而在graphene/Ni結(jié)構(gòu)中，當(dāng)Ni厚度低于2個原子層時，其DMI為順時針，因而可以反轉(zhuǎn)grephene/Ni堆疊結(jié)構(gòu)到Ni/graphene以反轉(zhuǎn)其DMI手性，從而實現(xiàn)graphene/Co/Ni/graphene多層結(jié)構(gòu)中DMI的增強，更為有意思的是，在該結(jié)構(gòu)中垂直磁各向異性也是隨著異質(zhì)結(jié)數(shù)的增加而增加，實現(xiàn)了多層堆疊同時調(diào)控垂直磁各向異性和DMI，從而對拓撲磁結(jié)構(gòu)的調(diào)控提供了更多選擇（如圖5所示）。

綜上所述，石墨烯和鐵磁金屬界面可以實現(xiàn)大的DMI，區(qū)別于Fert-Levy模型，其物理機制是Rashba效應(yīng)誘導(dǎo)的，該結(jié)構(gòu)突破了界面DMI對重金屬的依賴。另外，考慮到Co/graphene界面還具有巨大垂直磁各向異性[HY et al. Nano letters 16, 145 (2015)]，而且兩者都可以很容易地在Co/graphene界面得到調(diào)控，可以預(yù)見該系列工作將會對石墨烯自旋電子學(xué)和拓撲磁結(jié)構(gòu)自旋軌道電子學(xué)的科學(xué)研究和應(yīng)用提供更多可能。

該工作理論部分由楊洪新與法國格勒諾布爾大學(xué)、法國國家科學(xué)研究中心及法國原子能中心的SPINTEC實驗室教授Mairbek Chshiev、法國國家科學(xué)研究中心與Thales聯(lián)合物理實驗室教授Albert Fert等合作完成，實驗部分由陳宮和Andreas Schmid等合作完成。該工作得到了European Union’s Horizon 2020 Research and Innovation Programme (Graphene Flagship)以及法國ANR ULTRASKY，SOSPIN，Genci-Cines項目、美國的Office of Science, Office of Basic Energy Sciences, DOE, Office of the President Multicampus Research Programs and Initiative等項目以及中組部青年****項目和寧波市3315項目的支持。

圖1 磁斯格明子結(jié)構(gòu)及Co（Ni）/graphene結(jié)構(gòu)示意圖

圖2 Fert-Levy型DMI及Rashba效應(yīng)引起的DMI

圖3 計算Graphene/Co界面Rashba效應(yīng)引起的DMI

圖4 實驗通過SPLEEM研究Ru/Co/graphene及Ru/Co的磁疇變化，界面DMI，進而獲得Co/graphene界面DMI

    圖5 Co（Ni）/graphene界面DMI隨鐵磁層厚度變化（左），graphene/Co/Ni/graphene多層膜中DMI及PMA隨異質(zhì)結(jié)數(shù)變化（右）

（中國粉體網(wǎng)編輯整理/墨玉）